看來您沒有意會我的推文XD 那我只好寫成矩陣了....... ~ 設 paraxial approximation 即 sin Θ = Θ 時 光線可由位置 y 和 角度 Θ 描述 A B 定義矩陣 M = ( ) ，使的經過光學元件時經 M 之操作 C D y2 A B y1 ( ) = ( ) ( ) Θ2 C D Θ1 舉例來說 不做任何事，矩陣可寫為 1 0 ( ) 0 1 光在真空中走了 d 矩陣可寫為 1 d ( ) 0 1 因為Θ2 = Θ1 (同一介質不轉彎) y2 = y1 + d * Θ1 (tan Θ) 有趣的是，面對一面鏡子 可以寫成 1 0 ( ) 0 1 和不做任何事情時一樣!!! 這是因為我們沿著光的傳播方向訂為座標軸 不做任何事： y . ↑ . └→z . ● . ● 點同時是 y1 也是 y2 . . 角度也沒變，是Θ1也是Θ2 遭遇鏡子 ▎ . ▎ . ▎ ●▎ y2 = y1 . ▎ . ▎ . ▎ ▎ / Θ1 Θ2 \ ▎ /__ __\ ▎ →z 遇鏡前座標軸 ←z 遇鏡後座標軸 這就是神奇的地方 今透鏡與面鏡也一樣 薄透鏡(您所探討的高中物理)的矩陣為 1 0 ( ) -1/f 1 with座標軸 →z 薄面鏡的矩陣也是 1 0 ( ) -1/f 1 with座標軸 遭遇面鏡前 →z 遭遇面鏡後 ←z 其實寫這麼多數學沒有什麼用啦~ 真的只要把 [ 面鏡 ] 看成是 [ 透鏡 ] 再加上[ 平面鏡 ] 即可。 -- ψφωΘΦΨ -- _2 2 the quantum rules on 1-dim h d ψ(x) ────── ┼ V (x) ψ(x) = E(x) ψ(x) 2 .. 2 m d x ── Erwin Schrodinger --

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