看来您没有意会我的推文XD 那我只好写成矩阵了....... ~ 设 paraxial approximation 即 sin Θ = Θ 时 光线可由位置 y 和 角度 Θ 描述 A B 定义矩阵 M = ( ) ，使的经过光学元件时经 M 之操作 C D y2 A B y1 ( ) = ( ) ( ) Θ2 C D Θ1 举例来说 不做任何事，矩阵可写为 1 0 ( ) 0 1 光在真空中走了 d 矩阵可写为 1 d ( ) 0 1 因为Θ2 = Θ1 (同一介质不转弯) y2 = y1 + d * Θ1 (tan Θ) 有趣的是，面对一面镜子 可以写成 1 0 ( ) 0 1 和不做任何事情时一样!!! 这是因为我们沿着光的传播方向订为座标轴 不做任何事： y . ↑ . └→z . ● . ● 点同时是 y1 也是 y2 . . 角度也没变，是Θ1也是Θ2 遭遇镜子 ▎ . ▎ . ▎ ●▎ y2 = y1 . ▎ . ▎ . ▎ ▎ / Θ1 Θ2 \ ▎ /__ __\ ▎ →z 遇镜前座标轴 ←z 遇镜後座标轴 这就是神奇的地方 今透镜与面镜也一样 薄透镜(您所探讨的高中物理)的矩阵为 1 0 ( ) -1/f 1 with座标轴 →z 薄面镜的矩阵也是 1 0 ( ) -1/f 1 with座标轴 遭遇面镜前 →z 遭遇面镜後 ←z 其实写这麽多数学没有什麽用啦~ 真的只要把 [ 面镜 ] 看成是 [ 透镜 ] 再加上[ 平面镜 ] 即可。 -- ψφωΘΦΨ -- _2 2 the quantum rules on 1-dim h d ψ(x) ────── ┼ V (x) ψ(x) = E(x) ψ(x) 2 .. 2 m d x ── Erwin Schrodinger --

※ 发信站: 批踢踢实业坊(ptt.cc) ◆ From: 220.136.45.198