我是参考 姚珩 教授写的「量子力学导论」 五南出版社 这本书真的写的很棒^^ 【量子公设一】 在一特定时间t0，物理系统的状态，可由状态空间ε中的某特定元素 |Ψ(t0)〉来定义。 At a fixed time t0，the state of a physical system is defined by specifying a ket |Ψ(t0)〉belonging to the state space ε。 【量子公设二】 ^ 任何可测量的物理量 A，皆可以作用在状态空间ε上的运算子 A 来描述；且此运算子必 为一厄米特运算子。 ^ Every measurable physical quanity A is described by an operator A acting in； this operator is an observable (or Hermitian) . 【量子公设三】 ^ 一物理量 A 唯一可能的测量结果，就是其对应运算子 A 之固有值。 The only passible result of the measurement of a physical quantity A is one ^ of the eigenvalues of the corresponding observable A . 【量子公设四】 对一个在已归一化状态 |φ 〉下的物理量 A 进行测量，得到实验值或固定值为 a 的 n n 机率为 2 P( a ) = |〈 u |φ 〉| n n n ^ 其中 |u 〉为运算子 A 产出固有值 a 所对应之归一化固有向量。 n n (Discrete and non-degenerate case) When the physics quantity A is measured on a system in the normalized state |φ〉the probability P( a ) of obtaining n the non-degenerate eigenvalue a of the corresponding observable A is n 2 P( a ) = |〈 u |φ 〉| n n n ^ Where |u 〉 is the normalized eigenvector of A associated with the eigenvalue n a . n 【量子公设五】 对状态为 |Ψ〉之系统，进行一物理量 A 的测量，若得到的结果是 a ，则测量後此系统 n ^ ^ 将变为 P |Ψ〉，此处 P 为投影运算子 n n ^ P = | u 〉〈 u | n n n 其中 | u 〉为 a 所对应之归一化固有向量。 n n If the measurement of the physical quantity A on the system in the state |Ψ〉 given the result a , the state of the system immediately after the measurement n ^ P |Ψ〉 n is the normalized projection ─────── of |Ψ〉onto the eigensubspace ^ √〈Ψ| P |Ψ〉 n associated with a . n 【量子公设六】 状态向量 |Ψ(t)〉随时间的演变，由薛丁格方程式 _ d ^ ih ─ |Ψ(t)〉= H(t)|Ψ(t)〉 dt ^ 决定，其中 H(t) 为对应於此系统的总能量运算子。 The time evolution of the state vector |Ψ(t)〉is governed by the Schrodinger equation： _ d ^ ih ─ |Ψ(t)〉= H(t)|Ψ(t)〉 dt ^ Where H(t) is the observable associated with the total energy of the system. -- 牛顿：「若我比他人看得更远，那只不过因为我站在巨人的肩榜上。」 --

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