小弟我也提出个人想法..
以前学干涉时，以杨格干涉实验为例，平行波往一有两狭缝的平板打去，形成两光源
主要分析的主角为"两个光源"，观察事件为"两主角的交互作用"，此处我们的观测尺度（
或说主要关心的）为两个主角（光源）先视为点光源，即不可分割（更精准的说法是不讨论
主角内部结构对我们要讨论的交互作用的细部影响）最後这两主角的交互作用
在屏幕成像，分析的方法是讨论两个主角的光程差来说明两波在屏幕处的叠加效果。
但後来学到绕射时，书中常举的引例为单狭缝，此时观察尺度比上述干涉来的小，把上述
狭缝发出的光源再细分无限个主角，观察事件为"无限个主角的交互作用"，而分析时用了
一个技巧，狭缝口两端的边界均拉一条线到屏幕欲分析的点，再画几个等分线，用两两
配对的方式把讨论简化成分析最大光程差（即以狭缝边界拉出的那两条线为行进方向的两
波之光程差）来讨论叠加效果，但实质上发生的事情是无限个光的干涉效果。所以我认知
的关系是，干涉的讨论模型（分析方法）是更基本於绕射现象。
而以前实验上发现到某些短波长的光入射晶体後，所散射出来的光会出现一些特别，规律
的光点分布，定性上可直观想为入射光射入晶体，部分由内部反射的光由晶体间隙绕射而
出，最後由布拉格对此提出定量的分析方法，且合乎实验结果。『假设入射波被晶体内的
"各"原子平行面反射，且每一层只反射一部分的波....如从"各"平面的原子平面所反射的
光束产生建设性干涉才可产生绕射图案』（取自Kittel固物导论）。分析方法也是以同一
组（密勒指数相同）的平行面来分析光程差而讨论出此组平行面反射光最後是否为建设性
干涉效果。而晶体有许多不同组的平行面，当然也不是每一组都可产生最终效果为建设性
干涉，如bcc结构的（100）面，在Kittel书中也有以各平面两两配对为破坏性干涉来说明
为何看不到bcc（100）这个面的绕射图。
这样的case就如在处理单狭缝般一样，为多个主
角（同一组平行面的各入反射光）的交互作用成果，只是分析模型一样可用最简单的各光
源间干涉来处理（而且符合实验结果）。而最後名称上习惯用布拉格"绕射"，但分析上可
由最简单的"干涉"模型出发。
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