※ 引述《Piaf (浮思偶得)》之铭言： : 提供一个最最最最最简单的Model。 : 强度：intensity; I : 频率：f => 角频率：w = 2*pi*f = k*c; : k：波数，空间上的频率；c:wave velocity (~330m/s) : 振幅：P; 取RMS(root mean square)值 : rho: 空气密度 : I=P^2/(rho*c) : 对一个会频散(dispersive，不同频率的波具有不同的波速)的波来说， : 通常（真的只有通常）低频跑得会比较快， : 也就是c 会较大，当固定I 的时後，P 自然比较大。 好像不是这样，应该跟结构振动比较有关系。 一般在分析结构的时候， 经常是使用「振态叠加法」。 什麽是振态(Mode)呢？ 拿最简单的弦波来作说明， 对一个两端固定的弦而言， 我们可以正弦波作为它振动的形状函数， 假设绳长为L， Y(n)=Amp*sin(2*pi*x/Lamb(n)); 其中Amp为振幅，x为弦上任一点位置，Y(n)为形状函数(n为模态数)， Lamb(n)=2*L/n，表示每个模态的波长， 第一个模态波长为两倍弦长，第二个为一倍弦长，以下依此类推。 振态叠加法的意思就是将结构的振动以模态叠加的方式表示出来， 在本例中最後的形状函数可表为Yshape=Y(1)+Y(2)+Y(3)+......这个叠加形式。 至於要如何求出弦波受力後的运动状况， 就必须去解弦的PDE， 然後分析是哪种施力(point force, distributed force...)作为外力项， 把上面的东西丢进去求解。 讲了那些， 结论就是结构振动可以共振模态叠加的方式模拟， 而其振动形式则必须视施力位置及频率而定。 在声波的情况中，施力位置为随机入射，故不予讨论。 主要要看频率，越接近共振频率，其振幅就越大， 若是在非共振频率， 则振幅可视为两最接近的共振频率模态之加权叠加， 而其权值要看此频率与共振频率的距离， 越远则越小。 由弦波的振动方式可知其共振频率以倍数方式成长， 故越高频它的共振频率之间的间距就越宽， 声波也就越难激发出在它频率附近的共振模态。 -- Con intimissimo sentimento ~Ludwig van Beethoven, op.132 --

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